1 Термодинамика на идеалния газ: между молекулите няма взаимодействие. Изотермичното свиване нe води до промяна на вътрешната енергия. RT pv E E U R c
|
|
- Живка Зюмбюлева
- преди 4 години
- Прегледи:
Препис
1 Термодинамика на идеалния газ: между молекулите няма взаимодействие. Изотермичното свиване нe води до промяна на вътрешната енергия. E E ot kin Нека да докажем, че от 0 следва: 0, 0, 0 0
2 0 ) ( ) ( 0 0
3 3 Разликата - за идеален газ уравнение на Майер P P ) ( ) ( ) ( От дефиницията за енталпия следва че за течности и твърди тела, тъй като изменението на обема им с температурата в тесен температурен интервал може да се пренебрегне.
4 4 Може да се докаже следната обща формула, свързваща и : изотермична свиваемост За идеален газ следва:
5 Адиабатен процес. Адиабата и изотерма. Работа при адиабатен процес. d dq d d d d ln d d dq 0 d d d d ( )ln onst onst d d d ( ) d d 5
6 6
7 Работа при адиабатен процес. d dq d d d d d d w w d w Работа при изотермичен процес. d dq d w w d max dq d Q d w ln reersible 0 7
8 Mодели на реалния газ между молекулите съществуват сили на привличане и отблъскване. Междумолекулните сили могат да се представят по следния начин графично: Важат при високи налягания се стига до моларни обеми, различни от изчислените по у-ие (). P>00 atm Уравнение на Ван дер Ваалс за мол b a m m () a, b константи на Ван дер Ваалс. ideal 8
9 Константата b е свързана със собствения обем на молекулите, тя се свързва с повишаване на налягането над това за идеален газ. Константата а се свързва със силите на привличане между молекулите, водеща до понижаване на налягането. Написано по този начин уравнението за мол идеален газ a и съдържа две добавки кохезионното налягане корекция за обема b. Представи на Ван дер Ваалс Всяка молекула във вътрешността на газа е обкръжена равномерно от съседни молекули, така че силите на привличане между молекулите взаимно се компенсират. При удар на молекулата в стената на съда към вътрешността на обема преобладават сили на привличане, молекулите от вътрешността на съда противодействат на удрящата се в стената молекула. Тази сила зависи от плътността на газа и води до понижаване на налягането р! a Втората корекция е свързана със собствения обем на молекулите. Всяка молекула има радиус r. Обемът на молекулата тогава ще 4 3 бъде 0 r. 3 9
10 Минималното разстояние, до което могат да се доближат две молекули е r. Обемът на такава сфера ще бъде равен на 8 0. Или минималният обем до който можем да свием един мол газ е N a.8 0 /. Корекцията на обема на реaлния газ е корекция става забележима при високи налягания. b 4 N 0 A. Тази Уравнението на Ван дер Ваалс може да се представи като кубично уравнение: 3 m m ( b ) a m ab 0 Уравнението дава възможност да се намира молния обем при дадено налягане и известни константи на Ван дер Ваалс. Свойства:. Налице са сили на привличане и сили на отблъскване, като b m описва силите на отблъскване, а a m силите на привличане.. При високи температури изотермите се превръщат в изотерми на идеален газ тъй като >> m -b. За големи молни обеми също така m >>b. 3. Когато двата члена, отговарящи за силите на привличане и отблъскване са съизмерими е налице област на съсъществуване на течната и парната фаза. 4. Критична изотерма над критичната изотерма кривите се описват чрез закона на Бойл. Критичната изотерма има инфлексна точка, под критичната изотерма кривите имат 0
11 характерен ход (an der Waals loo). Над нея не е възможно втечняване на газа, предизвикано от повишаване на налягането. 5. Осцилациите на изотермата под критичната изотерма не са реалистични, затова те се заменят с права в областта на съсъществуване. Правата се прекарва така, че площите над и под нея са еднакви конструкция на Максуел. 6. Стойностите на m,, в критичната точка се наричат критични параметри на газовете, те зависят от константите в уравнението на an der Waals и се намират от математическото условие за инфлексна точка: d d m 0 като се диференцират изотермите. 6. Съответните стойности на критичните параметри са свързани с константите на ван дер Ваалс: 3b a 7b 8a 7b Константите могат да се намерят в справочниците по термодинамика.
12
13 Въпреки нагледността си уравнението на ван дер Ваалс не е универсално, то не може да предсказва с достатъчна точност поведението на реалните газове. Съществуват и други модели: метод на вириалните коефициенти, на Дитеричи които могат да се намерят в специализираната литература. Често за описани на свойствата на газовете се използват и така наречените редуцирани параметри: 3
14 r r r m, m Критичната точка е точката в критичната изотерма, при която налягане, обем и температура са равни на критичните. Метод на вириалните коефициенти (ires=сили) При ниски налягания важи уравнението на идеалния газ, при високи налягания са налице значителни отклонения от идеалното поведение. Това поведение се описва добре от т. нар. вириални уравнения. В тях B /, C / са температурно зависими константи. m ( B C...) Реалните газове може да се опишат и по друг начин, така наречения Z фактор. Z (3) При Z= уравнение (3) преминава в уравнение (). Между двата подхода съществува следната връзка. Сравнение с метода на вириални уравнения за реални газове: 4
15 Z ( B C dz d dz d B 0 B C......) За идеални газове имаме: Z dz d 0 5
16 Температура на Бойл температурата, при която свойствата на идеалния и реалния газ стават еднакви при 0. Това е температурата, при която Z. 6
17 7
18 8
Основен вариант за клас Задача 1. (4 точки) На графиката на полином a n x n + a n 1 x n a 1 x + a 0, чиито коефициенти a n, a n 1,..., a 1
Основен вариант за 10 12 клас Задача 1. (4 точки) На графиката на полином a n x n + a n 1 x n 1 + + a 1 x + a 0, чиито коефициенти a n, a n 1,..., a 1, a 0 са цели числа, са отбелязани две точки с целочислени
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-16-MKTeoria.doc
ВЪПРОС 16 МОЛЕКУЛНОКИНЕТИЧНА ТЕОРИЯ НА ИДЕАЛЕН ГАЗ. РАЗПРЕДЕЛЕНИЕ НА МАКСУЕЛ И НА БОЛЦМАН Във въпроса Молекулнокинетична теория на идеален газ. Разпределение на Максуел и на Болцман вие ще се запознаете
ПодробноЛекция Приложение на линейната многопроменлива регресия за изчисляване на топлини на образуване на алкани Дефиниция на топлина на образуване Топлина н
Лекция Приложение на линейната многопроменлива регресия за изчисляване на топлини на образуване на алкани Дефиниция на топлина на образуване Топлина на образуване на едно химично съединение се нарича енталпията
ПодробноКоличествени задачи Задача 1. Тяло е хвърлено хоризонтално с начална скорост V0 15 m. Намерете s нормалното a n и тангенциалното a ускорение на тялото
Количествени задачи Задача 1. Тяло е хвърлено хоризонтално с начална скорост V 15 m. Намерете нормалното a n и тангенциалното a ускорение на тялото след време t 1 от началото на движението! ( Приемете
ПодробноMicrosoft Word - stokdovo saprotivlenie.doc
Движения при наличие на Стоксово съпротивление При един често срещан вид движения неподвижно тяло започва да се движи под действие на сила с постоянна посока Ако върху тялото действа и Стоксова съпротивителна
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-13-TD-Systema.doc
Въпрос 13 ТЕРМОДИНАМИЧНА СИСТЕМА И ТЕРМОДИНАМИЧНО РАВНОВЕСИЕ. ТЕМПЕРАТУРА Във въпроса Т ермодинамична система и термодинамично равновесие. Температура вие ще се запознаете със следните величини, понятия
ПодробноТема 5: Закон за разпределение на молекулите на газ по скорости
ТЕМА 9: ПЪРВИ ПРИНЦИП НА ТЕРМОДИНАМИКАТА. АДИАБАТЕН ПРОЦЕС. Термодинамична система Термодинамиката е наука за движението на топлината и неговото влияние върху свойствата на телата. Тя не отчита строежа
ПодробноЗадача 1. Движение в течности МИНИСТЕРСТВО НА ОБРАЗОВАНИЕТО И НАУКАТА НАЦИОНАЛНО ПРОЛЕТНО СЪСТЕЗАНИЕ ПО ФИЗИКА ВЪРШЕЦ г. Тема 9.клас Реш
Задача. Движение в течности МИНИСТЕРСТВО НА ОБРАЗОВАНИЕТО И НАУКАТА НАЦИОНАЛНО ПРОЛЕТНО СЪСТЕЗАНИЕ ПО ФИЗИКА ВЪРШЕЦ -..7 г. Тема 9.клас Решения и указания за оценяване a) Движението на топчето става под
ПодробноBULGARIAN PARTICIPATION IN THE SPS AND PS EXPERIMENTS
Молекулно-динамични симулации в различни термодинамични ансамбли Каноничен ансамбъл като Ако малката система е състои от една частица Брой на клетките във фазовото пространство, където може да се намира
ПодробноЛекция 6
Лекция 8 Радиационен топлообмен Основни положения Радиационният способ на пренасяне на топлинна енергия се характеризира с това, че енергията се пренася посредством електромагнитни вълни. Пренасянето на
Подробно16. Основни методи за интегриране. Интегриране на някои класове функции Интегриране по части. Теорема 1 (Формула за интегриране по части). Ако
6. Основни методи за интегриране. Интегриране на някои класове функции. 6.. Интегриране по части. Теорема (Формула за интегриране по части). Ако функциите f(x) и g(x) садиференцируеми в интервала (a, b)
ПодробноMicrosoft Word - VM22 SEC55.doc
Лекция 5 5 Диференциални уравнения от първи ред Основни определения Диференциално уравнение се нарича уравнение в което участват известен брой производни на търсената функция В общия случай ( n) диференциалното
ПодробноПроектиране на непрекъснат ПИД - регулатор. Динамичните свойства на системите за автоматично регулиране, при реализация на първия етап от проектиранет
Проектиране на непрекъснат П - регулатор инамичните свойства на системите за автоматично регулиране, при реализация на първия етап от проектирането им, могат да се окажат незадоволителни по отношение на
ПодробноОПРЕДЕЛЯНЕ НА РАВНОВЕСНА КОНСТАНТА НА ХОМОГЕННА РЕАКЦИЯ В РАЗТВОР Състоянието на системата от реагиращи вещества, при което скоростите на правата и об
ОПРЕДЕЛЯНЕ НА РАВНОВЕСНА КОНСТАНТА НА ХОМОГЕННА РЕАКЦИЯ В РАЗТВОР Състоянието на системата от реагиращи вещества, при което скоростите на правата и обратната реакция са равни, а съставът на системата не
ПодробноMicrosoft Word - PRMAT sec99.doc
Лекция 9 9 Изследване на функция Растене, намаляване и екстремуми В тази лекция ще изследваме особеностите на релефа на графиката на дадена функция в зависимост от поведението на нейната производна Основните
ПодробноИзследване на устойчивостта на равновесното състояние на системи с краен брой степени на свобода Следващият пример илюстрира основните разсъждения при
Изследване на устойчивостта на равновесното състояние на системи с краен брой степени на свобода Следващият пример илюстрира основните разсъждения при изследване на устойчивостта на равновесната форма
ПодробноMicrosoft PowerPoint - Lecture_4 [Compatibility Mode]
Приложение на закона на Фарадей Пример: Токов контур в магнитно поле се върти с кръгова скорост. Какво е индуцираното ЕДН? S N S страничен изглед = S = S cos Избираме 0 =0. Тогава = 0 t = t. = S cos t
ПодробноГлава 3 Едномерни стационарни задачи 3.1 Едномерна безкрайна правоъгълна потенциална яма В тази глава ще разгледаме най-простия едномерен потенциал: б
Глава 3 Едномерни стационарни задачи 3.1 Едномерна безкрайна правоъгълна потенциална яма В тази глава ще разгледаме най-простия едномерен потенциал: безкрайна правоъгълна потенциална яма. Преди това ще
ПодробноMicrosoft Word - Lecture 14-Laplace Transform-N.doc
Лекция 4: Интегрално преобразувание на Лаплас 4.. Дефиниция и образи на елементарните функции. Интегралното преобразувание на Лаплас Laplac ranorm се дефинира посредством израза: Λ[ ] преобразувание на
ПодробноMicrosoft Word - PMS sec1212.doc
Лекция Екстремуми Квадратични форми Функцията ϕ ( = ( K се нарича квадратична форма на променливите когато има вида ϕ( = aij i j i j= За коефициентите предполагаме че a ij = a ji i j При = имаме ϕ ( =
ПодробноОсновен вариант, клас Задача 1. (3 точки) За кои n съществуват различни естествени числа a 1, a 2,..., a n, за които сборът е естествено число
Основен вариант, 0. 2. клас Задача. (3 точки) За кои n съществуват различни естествени числа, a 2,..., a n, за които сборът е естествено число? a 2 a 3 + + a n Решение: Ще докажем, че n =, n > 2. При n
ПодробноВариант 3 - ТЕСТ – всеки верен отговор по 3 точки
Вариант - ТЕСТ всеки верен отговор по точки Топка е хвърлена вертикално нагоре По време на полета й нейното ускорение: а) нараства; б) намалява; с) остава същото; г) е нула; д) докато топката се движи
ПодробноXIII-1 Лекция XIII Взрив в режим на догаряне зад фронта на иницииращата УВ При възбуждане на детонация в газовата смес чрез взрив на заряд на кондензи
XIII-1 Лекция XIII Взрив в режим на догаряне зад фронта на иницииращата УВ При възбуждане на детонация в газовата смес чрез взрив на заряд на кондензиран ВВ в началния участък до излизане на вълната на
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-08-ZZ-Energiata.doc
ВЪПРОС 8 ЗАКОН ЗА ЗАПАЗВАНЕ НА МЕХАНИЧНАТА ЕНЕРГИЯ Във въпроса Закон за запазване на механичната енергия вие ще се запознаете със следните величини, понятия и закони, както и с основните единици за измерване:
ПодробноMicrosoft Word - ?????? 7.doc
Лекция VII Газов Взрив 1. Особености при взрива на газови смеси. Газовият взрив често съпровожда аварийните изхвърляния на горящи газове или пари в атмосферата, които водят до образуването на облаци от
Подробно1 ТРИЕНЕ НА ТЕЛАТА Режими на триене Режими на триене α = h / R z1 +R z2 Гранично триене α 0 Смесено (полутечно) триене α 1 Течно триене α»1 α фактор н
ТРИЕНЕ НА ТЕЛАТА Режими на триене Режими на триене α h / R z +R z Гранично триене α 0 Смесено (полутечно) триене α Течно триене α» α фактор на хлабината, h дебелина на масления слой, R z параметър за грапавост
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-01-kinematika.doc
ВЪПРОС 1 КИНЕМАТИКА НА МАТЕРИАЛНА ТОЧКА ОСНОВНИ ПОНЯТИЯ И ВЕЛИЧИНИ Във въпроса Кинематика на материална точка основни понятия и величини вие ще се запознаете със следните величини, понятия и закони, както
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-06-rabota.doc
ВЪПРОС 6 МЕХАНИЧНА РАБОТА И МОЩНОСТ КИНЕТИЧНА И ПОТЕНЦИАЛНА ЕНЕРГИЯ Във въпроса Механична работа и мощност Кинетична и потенциална енергия вие ще се запознаете със следните величини, понятия и закони,
Подробно54. НАЦИОНАЛНА ОЛИМПИАДА ПО МАТЕМАТИКА НАЦИОНАЛЕН КРЪГ Задача 1. Да се намерят всички тройки от естествени числа (x, y, z) такива, че 2005 x + y + 200
54. НАЦИОНАЛНА ОЛИМПИАДА ПО МАТЕМАТИКА НАЦИОНАЛЕН КРЪГ Задача 1. Да се намерят всички тройки от естествени числа (x, y, z) такива, че x + y + 005 x + z + y + z е естествено число. Решение. Първо ще докажем,
ПодробноНАЦИОНАЛНА ПРИРОДО-МАТЕМАТИЧЕСКА ГИМНАЗИЯ АКАД. Л. ЧАКАЛОВ XXI МАТЕМАТИЧЕСКО СЪСТЕЗАНИЕ,,РИКИ 27 април 2014г. ПРИМЕРНИ РЕШЕНИЯ Задача 1. Да се реши ур
НАЦИОНАЛНА ПРИРОДО-МАТЕМАТИЧЕСКА ГИМНАЗИЯ АКАД. Л. ЧАКАЛОВ XXI МАТЕМАТИЧЕСКО СЪСТЕЗАНИЕ,,РИКИ 7 април 0г. ПРИМЕРНИ РЕШЕНИЯ Задача. Да се реши уравнението ( n. ) ( ), където n е естествено число. ( n n.
Подробноvibr_of_triat_mol_alpha
Месечно списание за Култура, Образование, Стопанство, Наука, Общество, Семейство http://www.kosnos.co Симетрично валентно трептение на симетрични нелинейни триатомни молекули Този материал е продължение
ПодробноКоличествени задачи Задачи за студентска олимпиада по физика 2018 г. А. Количествена задача - МЕХАНИКА Тяло с маса m=1kg започва да се хлъзга от начал
Количествени задачи Задачи за студентска олимпиада по физика 18 г. А. Количествена задача - МЕХАНИКА Тяло с маса m=1kg започва да се хлъзга от начална височина h=1m по наклонена равнина, сключваща ъгъл
ПодробноMicrosoft Word - VypBIOL-10-Tvyrdo-Tialo.doc
Въпрос 10 МЕХАНИКА НА ИДЕАЛНО ТВЪРДО ТЯЛО Във въпроса Механика на идеално твърдо тяло вие ще се запознаете със следните величини, понятия и закони, както и с основните единици за измерване: Идеално твърдо
Подробно036v-b.dvi
МАТЕМАТИКА И МАТЕМАТИЧЕСКО ОБРАЗОВАНИЕ, 2010 MATHEMATICS AND EDUCATION IN MATHEMATICS, 2010 Proceedings of the Thirty Ninth Spring Conference of the Union of Bulgarian Mathematicians Albena, April 6 10,
ПодробноИЗСЛЕДВАНЕ НА КИНЕТИКАТА НА ОСАПУНВАНЕ НА ЕТИЛАЦЕТАТ Цел: Да се изследва кинетиката на осапунване на етилацетат с натриева основа. Теоретична част: Ре
ИЗСЛЕДВАНЕ НА КИНЕТИКАТА НА ОСАПУНВАНЕ НА ЕТИЛАЦЕТАТ Цел: Да се изследва кинетиката на осапунване на етилацетат с натриева основа. Теоретична част: Реакцията на осапунване на етилацетат с натриева основа
ПодробноMicrosoft Word - VM22 SEC66.doc
Лекция 6 6 Теорема за съществуване и единственост Метричното пространство C [ a b] Нека [ a b] е ограничен затворен интервал и да разгледаме съвкупността на непрекъснатите функции f ( определени в [ a
Подробно